Выражения (3.20) — (3.24) определяют основные параметры и свойства систем с синхронным сканированием: места фокусировки изображений, поперечный и продольный масштабы изображений, фазовые искажения и условия их устранения, разрешающую способность. При р = о, q = 0 (отсутствие сканирования или сканирование только однимэлементом) указанные выражения переходят в выражения, справедливые для квазиоптических систем.

Сравнение квазиоптических систем и систем с синхронным сканированием. Очевидно, что в системах со сканированием только одним приемным элементом (р = 0, q = 0) не возникает каких-либо принципиальных отличий от квазиоптических сйстем'. В соответствии с принципом взаимности та же система получается при сканировании только освещающим элементом [22—23], а также при сканировании только объектом [24]. Однако если в системе при записи голограммы происходит изменение положения более чем одного элемента из совокупности источник — объект — приемник, то свойства такой системы существенно отличаются от свойств квазиоптических систем [18, 19]. Сравним свойства этих систем. Положив рФ0 или q=£0, так что (1— — q)~h(p—q)D₁ZD₀ Ф 1, сравним (3.20)-(3.24) с (3.8), (3.11) и (3.12). Из сравнения (3.8) с (3.20) видим, что при синхронном сканировании:

— поперечный масштаб M в [(1—q) + (p—q)DJD₀\ раз больше, чем в квазиоптических системах;

— плоскости фокусировки изображений не совпадают с плоскостями фокусировок изображений, реконструированных из голограмм, снятых в квазиоптических системах;

— вариант безлинзовой голографии Фурье получается не при D₁ = = R₁, а при выполнении равенства

Из сравнения (3.21) и (3.12) видим, что разница между продольным и поперечным масштабами изображений объемных объектов при синхронном сканировании в варианте «на отражение» может быть сделана вдвое меньше, чем в квазиоптических системах. Это достигается при выполнении условия