Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 99

Допустимые скорости процесса определяются длительностью импульсов. Применяя распространенный критерий — фазовый сдвиг Лф за время импульса т за счет движения объекта на превышает 90° — получим при частоте / максимально допустимую скорость объекта, голограмма которого может быть зарегистрирована рассматриваемым устройством:

4.2. Система голографической регистрации перемещающихся объектов с одновременным определением их скоростей

При регистрации голограмм процессов следует учитывать, что частота сигналов, дифрагированных на объекте, не равна частоте сигналов, облучающих этот объект (эффект Допплера). Это приводит к тому, что в плоскости приема взаимодействуют поля разных частот и регистрация обычными методами затруднена. Известно несколько способов устранения этого затруднения в оптической голографии (см. гл. 2). Принципиально эти способы осуществимы и в СВЧ диапазоне, однако, в СВЧ голографии использование опорной волны, сформированной на частоте, не равной частоте сигнала (см. § 3.6), позволило, кроме того предложить способ, отличный от описанных в [2 и 55] и свободный от их недостатков (высокий уровень фона в системе [2] и неоднозначность в определении скорости в системе [55].

Сущность этого способа заключается в том, что преобразованию по частоте подвергается опорный луч, как в [2], а для записи голограмм используется система, аналогичная системе рис. 3.13. Благодаря высокой частотной селективности супергетеродина уровень фона в такой системе может быть сделан очень малым.

На рис. 4.2 представлена одна из возможных схем устройства, реализующего рассматриваемый способ. Цифрами обозначено: 1 — излучатель, 2 — исследуемые объекты, 3 — частотный преобразователь, 4 — антенна опорного луча, 5 — генератор промежуточной частоты Q, 6 — смеситель, 7 — фильтр промежуточной частоты, 8 — квадратичные детекторы, 9 — генератор частоты со0 . работающий в импульсном режиме, 10 — делитель мощности, 11 — система фазовращателей. - (ь {^Обозначим через xlm координату произвольной точки т-го объекта, перемещающегося со скоростью Vm, и проекцию вектора Vm на ось г через Vm.. Тогда, не учитывая поперечного допплеровского сдвига, получим для расстояния от произвольной точки плоскости приема P2 с координатой X2 до произвольной точки xlm т-то объекта: