Схему, в которой падающее на объект излучение претерпевает незначительное отклонение от первоначального направления, будем называть схемой голографирования «на просвет». По этой схеме можно голографировать фазовые объекты, имеющие небольшую рефракцию, а также амплитудные и амплитудно-фазовые объекты, имеющие большой коэффициент пропускания, для которых достаточно получить тень, например транспаранты. По определению, для такой схемы г = = 2 |R— R₀|, и наибольший угод, под которым виден регистратор из точек объекта, или угол между векторами п_пад и п_отр, мал, т. е. а_р <С1- Поэтому разность хода 111 ~ (а_р/2)²г и на основании (2.67) имеем

т. е. в схеме голографирования «на просвет» глубина сцены практически не ограничена, если размеры регистратора не превышают длины когерентности. Легко показать, что указанный расчет справедлив в случае, когда объект достаточно прозрачен и можно пренебречь многократным отражением в нем.

При произвольном падении освещающей волны на объект глубина сцены, т. е. ее размер в направлении регистратора, определяется углом между векторами п_пад и п_отр и ее величина лежит в промежутке значений, определяемых условиями (2.70) и (2.71).

По геометрии падения волн на регистратор голографические схемы можно подразделить на однолучевые (схемы Габора), двухлучевые (схемы Лейта и Упатниекса) и схемы на встречных пучках (схемы Денисюка) (см. приложение 1). В однолучевой схеме опорной волны как таковой нет. Она формируется из волны, не претерпевшей рассеяния при прохождении через объект. Поэтому класс объектов, которые можно регистрировать с помощью однолучевой схемы, ограничен.

В двухлучевой схеме и в схеме во встречных пучках сигнальные и опорные пучки разделены в пространстве и падают на регистратор под разными углами. Эти схемы отличаются друг от друга тем, что в двухлучевой схеме интерферирующие волны падают на регистратор с одной стороны, а в схеме во встречных пучках — с двух сторон.