— уравнение голограммы описывается только тремя первыми слагаемыми (3.3);

— объект есть равномерно и синфазно освещенная часть плоскости, а голограмма описывается всеми четырьмя слагаемыми.(3.3).

Проанализируем сначала первый случай. Для этого, используя приближения геометрической оптики, спроектируем через голограмму на плоскость P¹₃ изображения, фокусирующиеся в плоскостях P!,¹ и P₄. Легко видеть (рис. 3.7), что соседними с главным изображением E¹_g являются E¹₁¹ и E¹₀¹¹. Из геометрических построений можно показать, что расстояние A₁ между краями проекции изображения E¹₁¹ и главного сопряженного изображения £[, равно:

Накладывая условие отсутствия перекрытия этих изображений (A₁^O) и учитывая (3.8), получаем условие выбора расстояния между элементами голограммы:

Аналогично, накладывая условие отсутствия перекрытия главного сопряженного изображения с проекцией изображения E¹₀¹¹ (A₂ > 0) (рис. 3.7), получим условие выбора угла падения опорной волны

В частном случае плоской опорной волны (R₁ оо) выражения (3.40) и (3.41) принимают вид:

откуда максимально допустимое расстояние между элементами на голограмме равно

Если рассматривать голографический процесс с позиции теории связи, то величина SinQ₁ A₁ играет роль пространственной несущей частоты, следовательно, условие (3.43) означает, что в данном случае на один период несущей следует делать четыре отсчета. Это совпадает с выводом, полученным в [37], где рассматривается именно такой частный случай.

Общее условие (3.40) предполагает отсутствие наложений сфокусированного сопряженного и расфокусированного истинного изображений. Однако, поскольку интенсивность расфокусированного изображения существенно ниже, чем сфокусированного, в ряде случаев такое наложение допустимо. Тогда вместо условия A₁ ^ 0 следует наложить условие отсутствия перекрытия главного сопряженного изображения с проекцией изображения восстанавливающего источника при I = = —1, т. е. A₃ > 0, где