Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 46

где т] (г) — единичная функция, равная 1 внутри временного интервала — 772 + kR/w — ф/со < t < Г/2 + kR/to — <р/ш и равная 0 вне его. Для упрощения анализа примем интенсивности интерферирующих линейно-поляризованных волн равными, и плоскости поляризации волн перпендикулярными плоскости схождения, т. е. выполнены условия (2.4) и (2.5). При этом в соответствии с выражениями (2.19) и (2.47) составляющие видности Bi = Bp= 1.

Мгновенное распределение интенсивности излучения в зоне интерференции двух волн, имеющих длительность Т, определяется выражением

Усредняя это выражение по t и используя соотношение (2.52), получаем

ния при интерференции двух воли, имеющих длительность Т, т. е. двух ограниченных во времени монохроматических волн. Введя относительное временное запаздывание в соответствии с (2.56), выражению (2.102) можно придать компактную форму:

•Видность этого распределения Вт, вычисленная по формуле (2.18), равняется:

Как видно из формулы (2.104), видность пространственного распределения интенсивности при интерференции ограниченных по длительности волн максимальна в точке пространства, относительное временное запаздывание которой равно нулю, и уменьшается с увеличением т. Это объясняется тем, что в точки пространства, определяемые относительным запаздыванием т Ф 0, интерферирующие волны приходят с различным запаздыванием, и время, в течение которого происходит интерференция волн в данных точках, уменьшается с увеличением т. При I % I ^ T величина Вт обращается в нуль, так как интерферирующие волны в таких точках одновременно не встречаются, и интерференция в них полностью отсутствует.

Таким образом, условие | т | <Г T определяет зону интерференции волн, ограниченных по длительности.