Как видно из рис. 2.4, с возрастанием угла 0 контрастность и четкость восстановленных изображений уменьшается, как это и следует из выражения (2.46), и достигает нуля при 0 = 90°.

При анализе экспериментальных результатов, полученных при голографировании объектов с различными углами схождения интерферирующих волн, необходимо учитывать преломление на границе воздух-эмульсионный слой. Проще всего это рассмотреть для случая симметричного падения интерферирующих волн на эмульсионный» слой, который во время экспозиции можно считать диэлектриком [8].

Угол схождения волн внутри эмульсионного слоя t]g для этого случая определяется формулой

полученной на основании закона Снеллиуса — Декарта.

В этой формуле п_э — показатель преломления эмульсионного слоя. Значения углов схождения лучей в эмульсионном слое Ti₃, рассчитанные по формуле (2.50) для п_э = 1,5 [8], приведены в табл. 2.1.

Как следует из табл. 2.1, при увеличении углов схождения интерферирующих волн в воздухе до 150° углы схождения в эмульсионном слое приближаются к 90°. При этом для случая интерференции волн, поляризованных в плоскости схождения, видность интерференционной картины в соответствии с выражением (2.49) уменьшается и приближается к нулю. Проделанные эксперименты подтвердили указанную зависимость видности от угла схождения.

С целью контрольной проверки возможного влияния разрешения использованных фотопластинок на качество восстановленных изображений была произведена голографическая запись тест-объекта для случая, когда обе интерферирующие волны поляризованы нормально плоскости схождения (9 = = 0). В соответствии с ранее изложенным выбранная поляризация интерферирующих волн обеспечивает величину видности интерференционной картины, равную 1, независимо от угла схождения волн. При получении контрольной голограммы угол схождения в эмульсионном слое был выбран равным 90°, так как в этом случае пространственная частота интерференционной картины несколько превышает наибольшую пространственную частоту, имевшую место в экспериментах.