Условие (2.52) и соотношение (2.1) позволяют выражение для аргумента выразить следующим образом:

Величина ф₀ [см. (2.27)] определяется только поляризационными параметрами интерферирующих волн и не зависит от частоты. Скалярное произведение

представляет собой разность хода интерферирующих волн. Легко видеть, что условие (2.52) означает равенство нулю разности хода в точке R₀.

Заменяя в соотношении (2.31) аргумент косинуса выражением (2.53) и подставляя найденное выражение в (2.51), получаем распределение интенсивности в зоне интерференции двух квазимонохроматических волн:

— составляющая видности, определяемая спектральным составом интерферирующих волн. Если функция F₁ (у), определяющая форму спектра, является четной, то

Из выражений (2.59), (2.62) — (2.64) видно, что величина B_a зависит от относительного временного запаздывания т, и при т = О независимо от формы спектра имеет максимальное значение, равное единице. Это объясняется тем, что в этой точке для всех компонент спектра одновременно разности хода равны нулю, вследствие чего суммар-ная интенсивность поля в этой точке максимальна. При т Ф 0 ввиду того, что разности хода в рассматриваемой точке различны для отдельных компонент спектра, их амплитуды суммируются с различными фазами. Это приводит к «размыванию» суммарной пространственной модуляции интенсивности, к усреднению «слоистого» распределения интенсивности в зоне интерференции по мере увеличения разности хода. Если интерферирующие волны одновременно содержат только одну спектральную составляющую,'^которая с течением времени'постоянно изменяет свою частоту, оставаясь внутри спектрального интервала Аш, то и пространственная модуляция интенсивности излучения в зоне интерференции также не стабильна во времени. Изменение частоты спектральной составляющей во времени вызывает изменение периода пространственной модуляции интенсивности излучения, что приводит к «колебаниям» каждого слоя в распределении интенсивности, причем величина «колебаний» увеличивается с увеличением разности хода интерферирующих волн. Если в зоне интерференции разместить регистратор, то ввиду его относительной инерционности в течение временного интервала, соизмеримого с периодом флюктуаций частоты в спектре интерферирующих волн, он зарегистрирует усредненную во времени картину интерференции, которая будет близка к аналогичной картине в случае одновременного существования всех спектральных компонент (рис. 2.7). Для получения пространственно-моАудированного распределения интенсивности излучения, имеющего большую глубину модуляции, при интерференции двух квазимонохроматических волн необходимо выполнить условие B_e, ^ В_доп. Величина B_a, как это видно из (2.59), является функцией произведения Дсот, т. е. B_a — = B_bj (Аит). Решая приведенное неравенство для значения В_доп = 1/3, выбранного в соответствии с известным критерием из антенной техники, получаем интервал изменения т : т ^ а /А®, где а — постоянная, определяемая формой спектра. Для излучения с прямоугольной формой спектра а = л и соответствующий интервал изменения т равен