освещенную часть плоскости, линейный размер которой вдоль оси х равен 2а. Максимальная пространственная частота интерференционных полос, очевидно, должна наблюдаться в результате интерферен-» ции колебаний опорной волны с колебаниями, идущими от наиболее удаленной от опорного источника точки А объекта. Легко видеть, что в предположениях, справедливых для зоны Френеля в произвольной точке х₂, разность фаз Acp опорной сферической волны и волны, излученной из точки А объекта, равна

Следовательно, максимальная пространственная частота интерференционных полос изменяется вдоль голограммы по линейному закону:

Как было показано при анализе эквидистантных голограмм, полезное изображение не перекрывается смешающим, если расстояние между элементами выбрано в соответствии с (3.40). Следовательно, полезное изображение, реконструированное по верхнему участку голограммы (который в первом приближении можно рассматривать как небольшую эквидистантную голограмму), при выполнении (3.59) также не . перекроется с мешающим. Так как на всех остальных участках голограммы отношение периода пространственной частоты 2д/со (х₂) к расстоянию между элементами d (х.,) постоянно и такое же, как и на указанном верхнем участке, полезные изображения, восстановленные по

всей остальной голограмме, также не должны перекрываться мешающими изображениями.

Из (3.56) — (3.59) получаем, что 1 = 2. Следовательно, при выборе параметров а и d₀ по (3.58) и (3.59) в окрестности любой точки голограммы на каждый период максимальной пространственной частоты приходится по два отсчета, т. е. выполняется условие теоремы Котельни- кова, в соответствии с которой максимально возможный интервал между отсчетами при передаче сообщения с ограниченным спектром тоже равен половине периода, соответствующего максимальной частоте спектра этого сообщения.