Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 55

Оценим возможности этого метода. Предположим, что на движущийся точечный объект падает излучение с частотой, отличной от частоты опорной волны O1 на величину Ato, т. е. M1 + Ato. Как следует из формулы (2.119), частота излучения, отраженного в направлении регистрирующего элемента, будет равна

Величина предварительного частотного сдвига Aco излучения, необходимого для голографирования объекта, движущегося со скоростью, заданной величинами У0, у0, определяется из условия равенства частот сигнальной и опорной волн в центре регистратора (определяемого углом а0):

Как видно из табл. 2.4, для голографирования быстродвижущихся объектов (V » 1 км/с) при использовании оптического излучения требуется значительный частотный сдвиг (примерно 3 ГГц) основной частоты.

Из условия голографирования (2.120) определим максимальный угловой размер голографического регистратора Aa = а—а0, т. е. угол, под которым виден регистратор из точки расположения объекта, допустимый интервал абсолютных значений скоростей голографируемых объектов AV = V—V0 около исходного значения V0 и допустимый интервал изменения направлений движения A1; — у—Y0 около исходного направления Y0. Для этого величины частот (O1 и со2, определяемые выражениями (2.125) и (2.124), подставим в условие (2.120). Пренебрегая малой величиной AcoZco1 в выражении (1 + + Aco/coj), получаем

Представляя разность функций в виде полного дифференциала и учитывая зависимость у отав последнем соотношении, находим искомое выражение

Это выражение позволяет найти пределы, ограничивающие указанные интервалы AV, Ay и Aa отдельно для каждого из них, считая другие интервалы равными нулю:

В табл. 2.5 и 2.6 представлены интервалы изменений скоростей AV и направлений Ay (в радианах) соответственно в зависимости от длительности экспозиции и скорости движения объекта V0 при X1 = = 0,69 мкм и геометрических параметрах