Следовательно, при значительном различии интенсивностей интерферирующих волн и соответственном уменьшении пространственной глубины модуляции из-за возникновения нескомпенсированной бегущей волны видность распределения интенсивности в зоне интерференции изменяется незначительно. Поэтому в экспериментальной практике уменьшать интенсивность одной волны в 5 — 10 раз относительно интенсивности другой считается допустимым, а в случае использования в качестве регистрирующего элемента фотопластинки, имеющей в начале рабочей характеристики нелинейный участок, — даже желательным, чтобы рабочий диапазон можно было сместить на линейный участок.

2.2. Влияние поляризации излучения при интерференции волн

Рассмотрим общий случай интерференции двух эллиптически поляризованных монохроматических волн.

Эллиптически поляризованная' волна может быть представлена следующим образом:

где E' и Е" — амплитуды, а ф' и ф" — фазы соответствующих компонент волны. Направления колебаний векторов электрического поля компонент волны задаются единичными векторами е' и е", которые в общем случае расположены произвольно друг относительно друга в пространстве. Для упрощения дальнейшего изложения будем считать эти векторы ортогональными, так как к этому случаю легко свести случай произвольного расположения векторных компонент волны. Для этого необходимо найти проекции каждой компоненты на два ортогональных направления, например на направление вектора одной из компонент и перпендикулярное ему направление, и просуммировать полученные вдоль каждого направления проекции. Ввиду ортогональности составляющих волн скалярное произведение (е'е") = = 0, а разность фаз ф"—ф' при эллиптической поляризации удовлетворяет условию |cos (ф" —ф') I =^ 1 -