Та же система уравнений использовалась для обработки экспериментальных результатов. Голографическим методом была получена интерферограмма пламени спиртовки, соответствующая наблюдению из одной точки. На рис. 7.3 показано распределение значений интегралов от изменения показателя преломления, которое нетрудно получить по интерферограмме, наблюдаемой с голограммы T₁ на диффузоре Д_х.

Распределение показателя преломления в области пламени приближенно можно считать осесимметричным. На этом основании полагалось, что интерферограммы, соответствующие другим точкам наблюдения, расположенным на таком же расстоянии от оси пламени, аналогичны полученной в эксперименте. В табл. 7.4 приведены полученные-значения An-IO⁴. Было рассчитано распределение Ап в пламени методом Шардина [1] в предположении осевой симметрии при разбиении области определения функции на 6 кольцевых зон шириной 0,2 см каждая. Распределение было аппроксимировано плавной кривой. Зна-

чения An на этой кривой, соответствующие расстоянию до центров квадратных участков от центра области исследования распределения, также приведены в табл. 7.4 (в скобках). Легко видеть, что распределения, полученные обоими методами, достаточно близки.

К увеличению точности восстановления функции по этой методике при выбранном виде аппроксимации может привести увеличение числа уравнений. Можно также обрабатывать результаты одного эксперимента, используя разные системы уравнения, выбирая различную систему лучей, а затем статистически усреднять полученное решение. Можно существенно увеличить точность метода, выбирая размеры и форму зон разбиения, соответствующие характеру исследуемого объекта. Для этого необходимо использовать либо априорную информацию об ожидаемом виде распределения, либо результаты предварительных расчетов с произвольным выбором зон.