Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 152

Нетрудно видеть, что разность фаз, регистрируемая на голограмме для одной точки объекта (Ru = const), зависит от положения области регистрации на голограмме, определяемой Rr. Это означает, что при восстановлении изображения с различных участков голограммы положение интерференционных полос в изображении относительно поверхности объекта будет меняться, т. е. интерференционные полосы в изображении не локализованы на поверхности объекта.

Интересен частный случай метода нескольких длин волн, когда источник освещения лежит в плоскости голограммы на линии наблюдения изображения. Тогда для малой области голограммы справедливо соотношение Афя. = 2я-2RrIkguh, а эквифазные поверхности описываются уравнением семейства шаровых поверхностей с центром, совпадающим с местом положения точечного источника освещения. Расстояние между эквиф'азными поверхностями будет Vk = XjX2/2 | X1 — — A21.

Рассмотрим метод изменения показателя преломления среды. Если при первой экспозиции при регистрации голографического изображения показатель преломления среды, в которой размещены источник, объект и голограмма, был-zii, а при второй — п2, то разность фаз, регистрируемая на голограмме в точке N, может быть представлена выражением

Таким образом, є точки зрения формирования интерференционных полос в изображении метод многих частот и метод изменения показателя преломления совпадают. Отличие состоит только в способе изменения длины волны. В данном случае длина волны меняется не изменением частоты генерации источника, а изменением показателя преломления среды, так как A1 = Xfn1-, X2 = Xln2. С учетом этих равенств все соотношения и выводы, относящиеся к методу многих длин волн, справедливы и для метода изменения показателя преломления. В частности, положение и вид интерференционных полос в изображении меняется в зависимости от положения участка голограммы, по которому восстанавливается изображение.