Подставим в (6.19) первое слагаемое Из (6.29), представляющее мнимое изображение, и вычислим величину поля в точке восстановленного изображения P'. Выражение для поля E принимает вид:

По (6.30) проведена серия расчетов распределения поля в области мнимого изображения для различных положений объекта и опорного источника относительно рассматриваемых голограмм. В качестве иллюстрации на рис. 6.15 и 6.16 приведены кривые, рассчитанные по формуле (6.29), для a = R, цилиндрического (ys/yp = 1,5) и плоского (y_s = оо) опорных потоков. Кривые E (ц/Х) для плоского опорного потока показаны пунктиром. Из расчетов следует, что при раскрывах а< 0,4/?, для которых (см. рис. 6.12 и 6.13) кривые AF (I) практически не зависят от формы голограммы, вид E (|/А) и E (г|/А), определяющих разрешающую способность голограммы в поперечном и продольном направлениях, также не изменяется. При раскрывах aX),4R, когда функции AF (Z) существенно зависят от формы голограммы, наблюдается значительное" изменение разрешающей способности голограммы по глубине изображения (рис. 6.16). При этом выпуклые голограммы ухудшают, а вогнутые (ус > 0) несколько улучшают разрешение. Вид опорного потока практически не сказывается на функции

E (у\1%). Кривые E (У%) при фиксированных раскрывах практически не зависят от отношения a/R. Из соотношения E {Ь!%) для плоского и цилиндрического опорного потоков следует, что при цилиндрическом потоке наблюдается незначительное увеличение боковых лепестков.

6.4. Дискретизация и квантование голограмм и критерий выбора минимального числа отсчетов на голограмме

При голографировании в СВЧ диапазоне, синтезе голограмм на ЭВМ, восстановлении изображений на ЭВМ с экспериментальных СВЧ, УЗВ и синтетических голограмм и решении других подобных задач возникает необходимость в выборе минимального числа элементов на дискретной голограмме.