Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 264

Схема эксперимента по исследованию когерентности с помощью интерферометра, изготовленного по схеме рис. 9.22, а, представлена на рис. 9.22, б. Восстанавливающим источником являлась ртутная лампа сверхвысокого давления НВО-200 W. Наиболее яркая в оптическом диапазоне линия 546 і А выделялась светофильтром.

Линза 2 устанавливалась между источником 1 и интерферометром сдвига (в данном случае — голограммой 3) так, что они находились в передней и задней фокальных плоскостях линзы 2, в результате чего масштаб интерференционных полос по оси не изменялся. В первом порядке дифракции голограмма-интерферометр создает два одинаковых, но сдвинутых на. угол а' волновых поля, повторяющих поле исследуемого источника) (см. рис. 9.22,6). В результате интерференции этих полей в зоне их перекрытия возникают интерференционные полосы, интенсивность которых регистрируется с помощью фотоумножителя. Искажающее действие дифракции нулевого порядка устраняется тем, что измерение проводится в плоскости изображения, создаваемого (без изменения масштаба) дополнительной линзой, не показанной на рисунке, в апертуру которой нулевой порядок не попадает. Видность интерференционной картины вычисляется согласно (9.11) по значениям /макс и /мин. измеренным»вблизи оси Z. При равенстве интенсивности обоих интерферирующих волновых полей (I1 (Q) = /2 (Q)) согласно (9.12) вычисленное значение видности равно модулю комплексной степени взаимной когерентности у12 (P1, -P 2 т) интерферирующих полей. Легко видеть, что эта величина из-за расходимости полей зависит от расстояния I от голограммы до точки наблюдения Q (входа фотоумножителя), определяющей расстояние между точками P1 и P2 на голограмме, лучи из которых (идущие под углом а' друг к другу) пересекаются в точке наблюдения (рис. 9.22, б).